Розділений імпульс (розділений імпульс) у поєднанні з оптичним посиленням створив технологію розділеного імпульсного посилення (DPA). В останні роки багато груп застосували розділений імпульс до різних схем нелінійного стиснення імпульсу та розробили методи нелінійного стиснення розділеного імпульсу для збільшення енергії імпульсу.
Перша робота, представлена в цьому випуску, вперше поєднує розділений імпульс із багатопрохідним стисненням порожнини. Багатопрохідне стиснення резонатора має багато переваг, таких як вищий коефіцієнт пропускання та можливість безпечного та надійного нелінійного стиснення кіловатних і міліджоульних імпульсів, однак воно також обмежене пороговими значеннями оптичного пошкодження резонатора та іонізацією газу. Щоб подолати ці обмеження, група Jena Limpert у Німеччині використала техніку розділеного імпульсу в експерименті з багатопрохідного стиснення порожнини. Передній кінець — це 16-волоконний лазер на основі підсилення чирпованих імпульсів (CPA) із діаметром синтезованого променя 8 мм і двоступеневим стисненням CPA, який може видавати лазер із середньою потужністю 200 Вт, імпульс енергія 4 мДж, тривалість імпульсу 175 фс. Вихідний лазер розділяється на чотири імпульси двома кристалами BBO, а потім надходить у багатопрохідний резонатор для розширення спектру, після чого синтез імпульсів реалізується кристалами BBO, і, нарешті, синтезовані імпульси стискаються за допомогою кількох чирпованих дзеркал.
Промінь проходить через багатопрохідну порожнину 26 разів під тиском газу аргону 350 мбар, а загальна вихідна ефективність становить 84 відсотки з кінцевою вихідною потужністю 169 Вт. Спектр до і після стиснення становить близько 120 нм при ширині смуги стисненого спектру 20 дБ. . Коли імпульс наближається до граничної ширини перетворення імпульсу в 32 фс, незначні малі імпульси можна побачити на частоті 800 фс, а на частоті 1600 фс взагалі не видно малих імпульсів, що вказує на дуже хороший контраст і синтез часової області імпульсу.
Друга робота, представлена в цьому номері, поєднує стиснення розділених імпульсів і порожнистих волокон для стиснення високоенергетичних імпульсів. Щоб уникнути ефектів самофокусування та іонізації газу шляхом стиснення імпульсів із заповненими інертним газом порожнистими волокнами, варіанти включають зміну стану поляризації імпульсу на кругову поляризацію, введення градієнта тиску газу та використання мод вищого порядку порожнистої серцевинного волокна, але ці методи все ще не можуть підняти енергію стисливого імпульсу вище порогу іонізації газу. Вони використовували кальцит, напівхвильові пластини та поляризатори для розділення імпульсу та синтезу імпульсів, використовували волокно з порожнистим сердечником, наповнене газом Xe як середовище для спектрального розширення, а потім використовували чирп-дзеркало для стиснення синтезованого одиночного імпульсу.
Експериментально розширений спектр має типову параболічну структуру, розширену ефектом самомодуляції фази, де відстань між смугами модуляції становить 0,5 нм, що відповідає затримці 7,2 пс, яку вносить кальцит. Нарешті, чирп-дзеркало використовується для введення дисперсії -18000 фс2, стискаючи імпульс до 89 фс з піковою потужністю 91 відсоток пікової потужності імпульсу з обмеженим перетворенням, який має енергію 5. 0 мДж.
Перше успішне застосування розділеної імпульсації до схеми нелінійного імпульсного стиснення багатопрохідної порожнини з використанням чотирьох імпульсів для спектрального розширення збільшило загальну вихідну енергію імпульсу існуючої багатопрохідної стиснення резонатора до 3,4 мДж із середньою потужністю 169 WGW Jenkins et al. використовував розділену імпульсацію, щоб подолати обмеження іонізації при стисненні порожнистого волокна, і для одного імпульсу іонізація обмежила вихідну енергію імпульсу до 2,7 мДж. Розділивши імпульс на чотири імпульси низької енергії, група отримала стислий імпульс 5.0 мДж.
